m . A partir dos resultados da equação de Schrödinger, vemos que cada l valor tem (2 l +1) possível m valores, e há n possíveis valores l . Assim, o número total de estados é Uma vez que o elétron tem dois possíveis estados de spin para qualquer estado de energia, a degenerescência final é dado por 2 n 2. Por exemplo, para os três primeiros níveis de energia a multiplicidade é n Multiplicidade 1 2 2 8 3 16 Exemplo: O que é a multiplicidade de uma partícula em uma caixa cujos lados têm um comprimento de L ? Para um bem infinito potencial, vimos que os níveis de energia foram dadas por . A partícula em um problema de caixa pode ser resolvido por inspeção Quando percebemos que a caixa é simplesmente três poços infinitas perpendiculares entre si. O resultado líquido disso é que cada sentido tem o seu próprio número quântico, de modo que os níveis de energia da partícula em uma caixa torna-se em n x, n y e n z cada executado de forma independente a partir de 1 até o infinito. Por exemplo, para os menores de seis estados de energia, a multiplicidade é multiplicidade 1 2 + 1 2 + 1 2 = 3 1 2 2 + 1 2 + 1 2 = 6 3 2 2 + 2 2 + 1 2 = 9 3 3 2 + 1 2 + 1 2 = 11 3 2 2 + 2 2 + 2 2 = 12 1 3 2 + 2 2 + 1 < sup> 2 = 14 6 O importante a notar em ambos os exemplos é que a energia do sistema é a energia total da partícula, cinética e potencial. Se o sistema é composto por mais do que uma partícula, a energia total do sistema é a energia total de todas as partículas, incluindo a energia envolvida nas interacções entre as partículas. Outra coisa a notar a partir desses exemplos é que podemos chegar facilmente estados que têm grandes multiplicidades. Além disso, será normalmente lidar com os sistemas que consistem em um grande número de partículas, cada um dos quais pode ser tratada como sendo independentes uns dos outros. Assim, precisamos começar a falar sobre as pro
Temperatura | Thermal Physics Palestra Notes